বৈদ্যুতিক প্রকৌশলের সবচেয়ে গুরুত্বপূর্ণ আইন - ওহমের সূত্র

ওম এর আইন
জার্মান পদার্থবিজ্ঞানী Georg Ohm (1787 -1854) পরীক্ষামূলকভাবে প্রতিষ্ঠিত করেছেন যে একটি অভিন্ন ধাতব পরিবাহীর মধ্য দিয়ে প্রবাহিত কারেন্ট I এর শক্তি (অর্থাৎ এমন একটি পরিবাহী যেখানে বাহ্যিক শক্তি কাজ করে না) কন্ডাকটরের প্রান্তে U ভোল্টেজের সমানুপাতিক:
I = U/R, (1)
যেখানে আর- কন্ডাক্টরের বৈদ্যুতিক প্রতিরোধের.
সমীকরণ (1) সার্কিটের একটি অংশের জন্য ওহমের সূত্র প্রকাশ করে (কারেন্টের উৎস নেই): একটি পরিবাহীতে কারেন্ট সরাসরি প্রয়োগকৃত ভোল্টেজের সমানুপাতিক এবং পরিবাহীর প্রতিরোধের বিপরীতভাবে সমানুপাতিক।
সার্কিটের যে অংশে emf কাজ করে না। (বাহ্যিক শক্তি) সার্কিটের একটি সমজাতীয় বিভাগ বলা হয়, তাই ওহমের সূত্রের এই সূত্রটি সার্কিটের একটি সমজাতীয় অংশের জন্য বৈধ।
আরো বিস্তারিত জানার জন্য এখানে দেখুন: সার্কিটের একটি অংশের জন্য ওহমের সূত্র
এখন আমরা সার্কিটের একটি অসঙ্গতিপূর্ণ বিভাগ বিবেচনা করব, যেখানে বিভাগ 1 — 2-এর কার্যকরী EMF Ε12 দ্বারা চিহ্নিত করা হয় এবং বিভাগের শেষে প্রয়োগ করা হয়। সম্ভাব্য পার্থক্য — φ1 — φ2 এর মাধ্যমে।
যদি ধারা 1-2 গঠন করে স্থির পরিবাহীর মধ্য দিয়ে কারেন্ট প্রবাহিত হয়, তাহলে বর্তমান বাহকের উপর করা সমস্ত শক্তির (বাহ্যিক এবং ইলেক্ট্রোস্ট্যাটিক) কাজ A12 হল শক্তির সংরক্ষণ এবং রূপান্তরের আইন এলাকায় মুক্তি তাপ সমান. সেকশন 1 — 2-এ চার্জ Q0 সঞ্চালিত হলে শক্তির কাজ সম্পাদিত হয়:

A12 = Q0E12 + Q0 (φ1 — φ2) (2)
ই.এম.এস. পাশাপাশি E12 amperage আমি একটি স্কেলার পরিমাণ। বাহ্যিক শক্তি দ্বারা সম্পাদিত কাজের চিহ্নের উপর নির্ভর করে এটি অবশ্যই একটি ইতিবাচক বা একটি নেতিবাচক চিহ্নের সাথে নেওয়া উচিত। যদি e.d. নির্বাচিত দিক (1-2 দিক) ধনাত্মক চার্জের গতিবিধি প্রচার করে, তারপর E12> 0. যদি ইউনিট। ধনাত্মক চার্জকে সেই দিকে যেতে বাধা দেয়, তারপর E12 <0।
টি সময়, কন্ডাকটরে তাপ নির্গত হয়:

Q = Az2Rt = IR (It) = IRQ0 (3)
সূত্র (2) এবং (3) থেকে আমরা পাই:

IR = (φ1 — φ2) + E12 (4)
কোথায়

I = (φ1 — φ2 + E12) / R (5)
অভিব্যক্তি (4) বা (5) হল অখণ্ড আকারে একটি সার্কিটের একটি অসামঞ্জস্যপূর্ণ ক্রস-সেকশনের জন্য ওহমের আইন, যা সাধারণীকৃত ওহমের সূত্র।
যদি সার্কিটের একটি নির্দিষ্ট অংশে (E12 = 0) কোনো বর্তমান উৎস না থাকে, তাহলে (5) থেকে আমরা সার্কিটের একটি সমজাতীয় অংশের জন্য ওহমের সূত্রে পৌঁছাই।
I = (φ1 — φ2) / R = U / R
যদি বৈদ্যুতিক বর্তনী বন্ধ করা হয়, তারপর নির্বাচিত বিন্দু 1 এবং 2 মিলে যায়, φ1 = φ2; তারপর (5) থেকে আমরা একটি ক্লোজ সার্কিটের জন্য ওহমের সূত্র পাই:

আমি = ই/আর,
যেখানে E হল বর্তনীতে কাজ করছে emf, R হল সমগ্র সার্কিটের মোট রোধ। সাধারণভাবে, R = r + R1, যেখানে r হল বর্তমান উৎসের অভ্যন্তরীণ রোধ, R1 হল বহিরাগত সার্কিটের প্রতিরোধ।অতএব, একটি ক্লোজ সার্কিটের জন্য ওহমের সূত্রটি দেখতে এইরকম হবে:

I = E / (r + R1)।
যদি সার্কিটটি খোলা থাকে, এতে কোন কারেন্ট নেই (I = 0), তাহলে ওহমের সূত্র (4) থেকে আমরা পাই যে (φ1 — φ2) = E12, অর্থাৎ। একটি খোলা বর্তনীতে কাজ করা emf এর প্রান্ত জুড়ে সম্ভাব্য পার্থক্যের সমান। অতএব, একটি বর্তমান উৎসের emf খুঁজে বের করার জন্য, এটির ওপেন-সার্কিট টার্মিনাল জুড়ে সম্ভাব্য পার্থক্য পরিমাপ করা প্রয়োজন।
ওহমের আইন গণনার উদাহরণ:
ওহমের সূত্র অনুযায়ী কারেন্টের হিসাব
ওহমের আইন প্রতিরোধের গণনা
ভোল্টেজ ড্রপ

আরো দেখুন:

প্রতিরোধ কি?

সম্ভাব্য পার্থক্য, ইলেক্ট্রোমোটিভ বল এবং ভোল্টেজের উপর

তরল এবং গ্যাসে বৈদ্যুতিক প্রবাহ

তারের বৈদ্যুতিক প্রতিরোধের

চুম্বকত্ব এবং ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিজম

চৌম্বক ক্ষেত্র, সোলেনয়েড এবং ইলেক্ট্রোম্যাগনেট সম্পর্কে

ইলেক্ট্রোম্যাগনেটিক আনয়ন

স্ব আবেশ এবং পারস্পরিক আনয়ন

বৈদ্যুতিক ক্ষেত্র, ইলেক্ট্রোস্ট্যাটিক আনয়ন, ক্যাপাসিট্যান্স এবং ক্যাপাসিটর

অল্টারনেটিং কারেন্ট কি এবং কিভাবে এটি সরাসরি কারেন্ট থেকে আলাদা